Читать в оригинале

<< ПредыдущаяОглавлениеСледующая >>


§ 6. Механика квантовой механики

Мы покажем вам сейчас, почему полезны эти законы. Пусть у нас есть атом в заданном состоянии (под этим мы подразумеваем, что он как-то был приготовлен), и мы хотим знать, что с ним будет в таком-то опыте. Иными словами, мы начинаем с состояния  атома и хотим знать, каковы шансы, что он пройдет через прибор, который пропускает атомы только в состоянии . Законы говорят, что мы можем полностью описать прибор тремя комплексными числами  — амплитудами того, что каждое из базисных состояний окажется в состоянии , и что мы, пустив атом в прибор, можем предсказать, что произойдет, если опишем состояние атома, задав три числа , — амплитуды того, что атом из своего первоначального состояния перейдет в любое из трех базисных состояний. Это очень и очень важная идея.

Рассмотрим другую иллюстрацию. Подумаем о следующей задаче. Начинаем с прибора , затем имеется какая-то сложная мешанина, которую мы обозначаем , а дальше стоит прибор :

                             (3.28)

Под  мы подразумеваем любое сложное расположение приборов Штерна — Герлаха — с перегородками и полуперегородками, под всевозможными углами, с необычными электрическими и магнитными полями, — словом, годится все, что вам придет в голову. (Очень приятно ставить мысленные эксперименты — тогда нас не тревожат никакие заботы, возникающие при реальном сооружении приборов!) Задача состоит в следующем: с какой амплитудой частица, входящая в область  в состоянии , выйдет из него в состоянии , так что сможет пройти через последний фильтр ? Имеется стандартное обозначение для такой амплитуды:

Как обычно, это надо читать справа налево:

                                (3.29)

Если случайно окажется, это  ничего не меняет, а просто является открытым каналом, тогда мы пишем

                      (3.29)

эти два символа равнозначны. В более общих задачах мы можем заменить  общим начальным состоянием , а  — общим конечным состоянием  и захотеть узнать амплитуду

Полный анализ прибора  должен был бы дать нам амплитуду  для каждой мыслимой пары состояний  и  — бесконечное количество комбинаций! Как же сможем мы тогда дать краткое описание поведения прибора ? Это можно сделать следующим путем. Вообразим, что мы видоизменили прибор (3.28) так:

                         (3.30)

На самом деле это вовсе не видоизменение, потому что широко раскрытые приборы  ничего нигде не меняют. Но они подсказывают нам, как проанализировать проблему. Имеется определенная совокупность амплитуд  того, что атомы из  перейдут в состояние  прибора . Затем имеется другая совокупность амплитуд того, что состояние  (по отношению к ), войдя в , выйдет оттуда в виде состояния  (по отношению к ). И наконец, имеется амплитуда того, что каждое состояние  пройдет через последний фильтр в виде состояния . Для каждого допустимого пути существует амплитуда вида

,

и полная амплитуда есть сумма членов, которые можно получить из всех сочетаний  и . Нужная нам амплитуда равна

                                            (3.31)

Если  и  заменить общими состояниями  и , то получится выражение такого же рода; так что общий результат выглядит так:

                                (3.32)

Теперь заметьте, что правая часть (3.32) на самом деле «проще» левой части. Прибор  полностью описан девятью числами , сообщающими, каков отклик  на три базисных состояния прибора . Как только мы узнаем эту девятку чисел, мы сможем управиться с любой парой входных и выходных состояний  и , если только определим каждое из них через три амплитуды перехода в каждое из трех базисных состояний (или выхода из них). Результат опыта предсказывается с помощью уравнения (3.32).

В этом и состоит основной вывод квантовой механики частицы со спином 1. Каждое состояние описывается тройкой чисел — аплитудами пребывания в каждом из базисных состояний (из избранной их совокупности). Всякий прибор описывается девяткой чисел—амплитудами перехода в приборе из одного базисного состояния в другое. Зная эти числа, можно подсчитать что угодно.

Девятка амплитуд, описывающая прибор, часто изображается в виде квадратной матрицы, именуемой матрицей :

(3.33)

Вся математика квантовой механики является простым расширением этой идеи. Приведем несложный пример. Пусть имеется прибор , который мы хотим проанализировать, т. е. рассчитать различные . Скажем, мы хотим знать, что случится в эксперименте типа

                              (3.34)

Но затем мы замечаем, что  просто состоит из двух частей: стоящих друг за другом приборов  и . Сперва частицы проходят через , а потом — через , т. е. можно символически записать           /

                                (3.35)

Мы можем прибор  назвать «произведением»  и . Допустим также, что мы уже знаем, как эти две части анализировать; таким образом, мы можем узнать матрицы  и  (по отношению к ). Тогда наша задача решена. Мы легко найдем  для любых входных и выходных состояний. Сперва мы напишем

Понимаете, почему? (Подсказка: представьте, что между  и  поставлен прибор .) Если мы затем рассмотрим особый случай, когда  и  также базисные состояния (прибора ), скажем  и , то получим

                           (3.36)

Это уравнение дает нам матрицу прибора «произведения»  через матрицы приборов  и . Математики именуют новую матрицу , образованную из двух матриц  и  в соответствии с правилом, указанным в (3.36), матричным «произведением»  двух матриц  и . (Заметьте, что порядок существен, .) Итак, можно сказать, что матрица для стоящих друг за другом двух частей прибора — это матричное произведение матриц для этих двух приборов порознь (причем первый прибор стоит в произведении справа). И каждый, кто знает матричную алгебру, поймет, что речь идет просто об уравнении (3.36).

 



<< ПредыдущаяОглавлениеСледующая >>