Читать в оригинале

<< ПредыдущаяОглавлениеСледующая >>


§ 3. Переходы в поле, зависящем от времени

В аммиачном мазере пучок молекул в состоянии  и с энергией  пропускается через резонансную полость, как показано на фиг. 7.4. Другой пучок отводится прочь. Внутри полости существует меняющееся во времени электрическое поле, так что нашей очередной задачей явится изучение поведения молекулы r электрическом поле, которое меняется во времени. Это совершенно новый род задач — задача с гамильтонианом, меняющимся во времени. Раз , зависит от , то и  меняется во времени, и нам надлежит определить поведение системы в этих  обстоятельствах.

Фигура 7.4.  Схематическое изображение аммиачного мазера.

Для начала выпишем уравнения, которые нужно решить:

                                               (7.36)

Для определенности положим, что электрическое поле меняется синусоидально; тогда можно написать

.                                 (7.37)

На самом деле частота со берется всегда очень близкой к резонансной частоте молекулярного перехода , но пока мы для общности будем считать  произвольной. Лучший способ решить наши уравнения — это, как и прежде, составить из  и  линейные комбинации. Сложим поэтому оба уравнения, разделим на  и вспомним определения  и  из (7.13).  Получим

.                                    (7.38)

Вы видите, что это похоже на (7.9), но появился добавочный член от электрического поля. Равным образом, вычитая уравнения (7.36), получаем

.                                    (7.39)

Вопрос теперь в том, как решить эти уравнения. Это труднее, чем прежде, потому что  зависит от ; и действительно, при общем  решение не представимо в элементарных функциях. Однако, пока электрическое поле мало, можно добиться хорошего приближения. Сперва напишем

                                          (7.40)

Если бы электрического поля не было, то, беря в качестве  и  две комплексные постоянные, мы бы получили правильное решение. Ведь поскольку вероятность быть в состоянии  есть квадрат модуля , а вероятность быть в состоянии  есть квадрат модуля , то вероятность быть в состоянии  или в состоянии  равна просто  или . Например, если бы система начинала развиваться из состояния  так, что  было бы нулем, a  — единицей, то эти условия сохранились бы навсегда. Молекула из состояния  никогда бы не перешла в состояние .

Польза записи решений в форме (7.40) состоит в том, что оно сохраняет свой вид и тогда, когда есть электрическое поле, если только  меньшее, только  и , при этом станут медленно меняющимися функциями времени. «Медленно меняющиеся» означает медленно в сравнении с экспоненциальными функциями. В этом весь фокус. Для получения приближенного решения используется тот факт, что   и  меняются медленно.

Подставим теперь  из (7.40) в дифференциальное уравнение (7.39), но вспомним, что  тоже зависит от . Имеем

.

Дифференциальное уравнение обращается в

.                            (7.41)

Равным образом уравнение для  обращается в

.                       (7.42)

Обратите теперь внимание, что в обеих частях каждого уравнения имеются одинаковые члены. Сократим их и умножим первое уравнение на , а второе на . Вспоминая, что , мы в  конце концов получаем

                                                            (7.43)

Получилась довольно простая пара уравнений — и пока еще точная. Производная от одной переменной есть функция от времени , умноженная на вторую переменную; производная от второй — такая же функция от времени, умноженная на первую. Хотя эти простые уравнения в общем не решаются, но в некоторых частных случаях мы решим их.

Нас, по крайней мере сейчас, интересует только случай колеблющегося электрического поля. Взяв  в форме (7.37), мы увидим, что уравнения для  и обратятся в

                                             (7.44)

И вот если  достаточно мало, то скорости изменения  и  тоже будут малы. Обе  не будут сильно меняться с , особенно в сравнении с быстрыми вариациями, вызываемыми экспоненциальными членами. У этих экспоненциальных членов есть вещественные и мнимые части, которые колеблются с частотой  или . Члены с частотой  колеблются вокруг среднего значения (нуля) очень быстро и поэтому не дадут сильного вклада в скорость изменения . Значит, можно сделать весьма разумное приближение, заменив эти члены их средним значением, т. е. нулем. Их просто убирают и в качестве приближения берут

                                           (7.45)

Но даже и оставшиеся члены с показателями, пропорциональными , меняются быстро, если только  не близко к . Только тогда правая сторона будет меняться достаточно медленно для того, чтобы набежало большое число, пока интегрируешь эти уравнения по . Иными словами, при слабом электрическом поле изо всех частот представляют важность лишь те, которые близки к .

При тех приближениях, которые были сделаны для того, чтобы получить (7.45), эти уравнения можно решить и точно; но работа эта все же трудоемкая, и мы отложим ее на другое время, когда обратимся к другой задаче того же типа. Пока же мы их просто решим приближенно, или, лучше сказать, найдем точное решение для случая идеального резонанса  и приближенное — для частот близ резонанса.

 



<< ПредыдущаяОглавлениеСледующая >>