Макеты страниц
15. ОСНОВНЫЕ ЗАКОНЫ ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫХ И СЛАБЫХ ВЗАИМОДЕЙСТВИЙСейчас мы покажем, как делать количественные вычисления для тех процессов, которые мы можем рассчитывать! Я сформулирую результаты и приведу эвристические доводы в пользу их справедливости. У меня нет уверенности в том, что следует начинать с теории поля, так как она не является внутренне последовательной теорией. Во всяком случае, я хочу оставить место для новых идей. У вас могут возникнуть большие методические трудности при изучении физики таким способом. Возможно, было бы легче учить ее в исторической последовательности, переходя от уравнения Шредингера к уравнению Дирака и от квантования гармонических осцилляторов к операторам рождения и уничтожения, и, наконец, к амплитудам различных процессов. Вместо всего этого мы сразу дадим правила для построения результирующей амплитуды — поскольку эти правила гораздо проще, чем шаги, ведущие к ним. Кроме того, концепции, с которых в этом случае нам пришлось бы начинать (например, уравнение Шредингера), являются приближенными и полезны только при выполнении некоторых условий. Здесь существенно для истинного физического понимания представлять, каким образом уравнение Шредингера вытекает из более фундаментальных законов. Разумеется, для лучшего исторического и педагогического восприятия было бы целесообразно начать с уравнения Шредингера и следовать описанным выше традиционным путем — хотя, конечно, полной дедукции здесь достичь бы не удалось, так как время от времени пришлось бы добавлять новые элементы типа матриц Дирака и т. п. Этот путь — долгая и каменистая тропа к переднему краю физики. Вместо этого давайте совместными усилиями произведем педагогический эксперимент. Я попытаюсь сразу поставить вас на этот передний край, так чтобы вы смогли сделать две вещи. Во-первых, взглянуть вперед в неведомое, представить себе наиболее важные нерешенные проблемы, а также достигнутый в них прогресс, и, может быть, помочь в решении некоторых из них. Во-вторых, оглянуться назад и постараться предста вить себе, что многие различные понятия, которые вы изучали, начиная от законов Ньютона и кончая уравнениями Максвелла и уравнением Шредингера, все являются следствиями тех закономерностей, которые вы узнаете теперь. Эти последние не являются очевидными, и вам будет не очень легко принять правила, которые мне придется сформулировать откровенно искусственным путем. Однако именно таким правилам следует природа; она «понимает» уравнение Шредингера как приближенное уравнение, описывающее большое количество взаимодействий между большим числом медленно движущихся частиц. Основными элементами здесь являются «ключевые» взаимодействия между небольшим числом частиц, движущихся с произвольной скоростью. К их изучению мы сейчас и обратимся. Единственными взаимодействиями, для которых сейчас мы располагаем достаточно аккуратным количественным квантовомеханическим описанием, являются электромагнитное взаимодействие и взаимодействие Ферми (т. е. взаимодействие, ответственное за Будем рассматривать процессы, в которых участвует небольшое число частиц, способных взаимодействовать между собой, распадаться, порождать другие частицы и т. п. Каждый такой процесс описывается амплитудой; квадрат модуля амплитуды дает вероятность процесса. Начнем со случая, когда нет виртуальных частиц. Процессы с виртуальными частицами более сложны, и их мы рассмотрим позднее. Мы также ограничимся вначале частицами нулевого спина (скалярными частицами) для того, чтобы излишне не усложнять изложения одновременным введением спина и релятивизма. Волновая функция скалярной частицы имеет лишь одну компоненту. При преобразованиях Что происходит при пространственных отражениях Если где Затем нам нужно найти выражение для вероятности. Вероятность, отнесенная к единичному объему, должна быть четвертой компонентой 4-вектора должна быть инвариантом. Здесь Рис. 15-1. Рис. 15-2. Произведение является скаляром и поэтому не может представлять где N — единичная нормаль к поверхности такая, что Предположим, что частица находится в некоторой конечной области пространства (так что и не есть плоская волна). Возможно ли, находясь в другой лоренцевой системе отсчета, вычислить интеграл вероятности в этой системе и получить такой же результат? Напоминая, что на пространственно-временной диаграмме «движущаяся» система вращается, мы рассмотрим схематическую картину, изображенную на рис. 15-2. Поскольку частица локализована в заштрихованной области, S равны нулю на некотором расстоянии от ее границы и мы можем замкнуть путь интегрирования, как указано пунктирными линиями на рисунке. Оба наблюдателя получат тот же самый ответ при условии, что На основании теоремы Гаусса это можно получить, если выполняется уравнение которое выражает закон сохранения вероятности. Мы видели, что для плоской волны произведение (множитель 2 введен согласно традиции). Это дает Имеет ли это смысл? Отметим, что плотность в движущейся системе увеличивается как раз пропорционально Е. Благодаря этому можно положить Что можно сказать о более общем выражении для В общем случае следует использовать более симметричное выражение Теперь мы все определили и можем переходить к вычислениям. Напомним знаменитую формулу для вероятности перехода в единицу времени вычисляемую для Такая форма записи, однако, неудобна для наших целей. Я перепишу ее так, что ее трудно будет узнать. Во-первых, для того чтобы использовать нашу нормировку, мы должны ввести множители Здесь нужно отметить, что, из-за закона сохранения импульса в конечном состоянии, отсутствует множитель Множитель справедливой для перехода между двумя любыми состояниями i и f. Напомним далее, что Теперь мы можем избавиться от асимметрии между Поэтому где Собирая результаты, имеем окончательно Множитель Мы часто будем переходить из конфигурационного пространства в импульсное и обратно. Условимся о следующих обозначениях: При таком соглашении дифференциал Следует сделать еще одно более важное замечание. Большое удобство нашей формулы состоит в том, что амплитуда Для примера рассмотрим распад частицы. Вероятность распада в движении уменьшается пропорционально Рассмотрим распад каона на два пиона (отвлекаясь от электрического заряда) К- и Здесь множитель
|
Оглавление
|