1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70 71 72 73 74 75 76 77 78 79 80 81 82 83 84 85 86 87 88 89 90 91 92 93 94 95 96 97 98 99 100 101 102 103 104 105 106 107 108 109 110 111 112 113 114 115 116 117 118 119 120 121 122 123 124 125 126 127 128 129 130 131 132 133 134 135 136 137 138 139 140 141 142 143 144 145 146 147 148 149 150 151 152 153 154 155 156 157 158 159 160 161 162 163 164 165 166 167 168 169 170 171 172 173 174 175 176 177 178 179 180 181 182 183 184 185
Макеты страниц
26. ПРЯМОЕ РОЖДЕНИЕ ПАР МЮОНАМИВ качестве другого примера рассмотрим прямое рождение Рис. 26-1. Наиболее существенные диаграммы, дающие вклад в этот процесс, изображены на рис. 26-2, а и б. Заметим, что истинный Есть также два других способа рождения пар, изображенные на рис. 26-2, в и г. Мы отметим лишь, что соответствующие вклады пренебрежимо малы. Рис. 26-2. Существенная причина того, что вклады диаграмм в Амплитуда диаграммы Порядок сомножителей в этой формуле соответствует следованию вдоль мировой линии каждой из частиц. Спиноры Если М очень велико, то Такое приближение соответствует пренебрежению отдачей ядра. Мы покажем теперь, что пренебрежение отдачей эквивалентно учету лишь кулоновского взаимодействия с ядром. Пусть ядро первоначально покоится. Поскольку или так что Следовательно, Последнее выражение соответствует кулоновскому потенциалу в импульсном представлении. Можно учесть эффект экранировки ядра окружающими его электронами, заменив то соответствующее выражение будет Мы предположили, что спин ядра равен 0 (амплитуда испускания фотона равна Тогда амплитуда испускания фотона будет равна Подставляя сюда Первый член есть вклад электрического заряда. В пределе
|
Оглавление
|